Isolant de Kondo

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Un isolant de Kondo est un semi-conducteur à bande interdite étroite dans lequel la bande interdite semble produite par l'hybridation entre des électrons f localisés et une bande de conduction d'électrons s ou d demi-remplie^[1]. Cependant, leur susceptibilité magnétique obéit à loi de Curie à haute température, puis en dessous d'un pic se met à décroître jusqu'à une valeur constante à basse température, comme si les électrons f formaient des moments magnétiques à haute température et ne s'hybridaient avec les électrons de la bande de conduction qu'à basse température. La diffusion inélastique des neutrons fait apparaître un gap à basse température, mais plus grand que la bande interdite. L'application d'un champ magnétique peut rendre le matériau conducteur.

Du point de vue théorique, l'état isolant est dû à l'effet Kondo qui libère dans la bande de conduction des porteurs de charge supplémentaires jusqu'à en faire une bande pleine^[2].

La table donne quelques largeurs de bande interdite mesurées à basse température dans des isolants Kondo. Bien que ${\displaystyle {\ce {FeSi}}}$ ne présente pas d'électrons f, il se comporte comme un isolant Kondo.

Matériau	Bande interdite (${\displaystyle \Delta /k_{B}}$) en K
CeNiSn	3
${\displaystyle {\ce {Ce3Bi4Pt3}}}$	42
${\displaystyle {\ce {SmB6}}}$	27
${\displaystyle {\ce {YbB12}}}$	62
${\displaystyle {\ce {FeSi}}}$	750

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