Konstanta šíření patří mezi sekundární parametry vedení. Označujeme ji γ {\displaystyle \gamma } .
Konstantu šíření můžeme vypočítat dle vztahu:
γ ¯ = + Z l 1 ¯ . Y q 1 ¯ = + ( R 1 + j ω L 1 ) . ( G 1 + j ω C 1 ) {\displaystyle {\overline {\gamma }}=+{\sqrt {{\overline {Z_{l1}}}.{\overline {Y_{q1}}}}}=+{\sqrt {\left(R_{1}+j\omega L_{1}\right).\left(G_{1}+j\omega C_{1}\right)}}} kde:
Z l 1 ¯ = R 1 + j ω L 1 {\displaystyle {\overline {Z_{l1}}}=R_{1}+j\omega L_{1}} , je podélná impedance vedení na jednotku délky a Y q 1 ¯ = G 1 + j ω C 1 {\displaystyle {\overline {Y_{q1}}}=G_{1}+j\omega C_{1}} , je příčná admitance na jednotku délky. Konstanta šíření je komplexní číslo a můžeme ji rozepsat do tvaru:
γ ¯ = α + j β {\displaystyle {\overline {\gamma }}=\alpha +j\beta \,} kde reálná část α představuje činitel tlumení a imaginární část β představuje činitel fázového natočení
Činitel tlumení
α = 1 2 [ ( R 1 2 + ω 2 . L 1 2 ) . ( G 1 2 + ω 2 . C 1 2 ) + ( R 1 . G 1 − ω 2 . L 1 . C 1 ) ] {\displaystyle \alpha ={\sqrt {{\frac {1}{2}}\left[{\sqrt {\left(R_{1}^{2}+\omega ^{2}.L_{1}^{2}\right).\left(G_{1}^{2}+\omega ^{2}.C_{1}^{2}\right)}}+\left(R_{1}.G_{1}-\omega ^{2}.L_{1}.C_{1}\right)\right]}}}
Činitel fázového natočení
β = 1 2 [ ( R 1 2 + ω 2 . L 1 2 ) . ( G 1 2 + ω 2 . C 1 2 ) + ( ω 2 . L 1 . C 1 − R 1 . G 1 ) ] {\displaystyle \beta ={\sqrt {{\frac {1}{2}}\left[{\sqrt {\left(R_{1}^{2}+\omega ^{2}.L_{1}^{2}\right).\left(G_{1}^{2}+\omega ^{2}.C_{1}^{2}\right)}}+\left(\omega ^{2}.L_{1}.C_{1}-R_{1}.G_{1}\right)\right]}}}
Literatura HODINKA, Miloslav; FECKO, Štefan; NĚMEČEK, František. Přenos a rozvod elektrické energie . Praha: SNTL, 1989. ISBN 80-03-00065-3 .
Pahýl Tento článek je příliš stručný nebo postrádá důležité informace. Pomozte Wikipedii tím, že jej vhodně rozšíříte. Nevkládejte však bez oprávnění cizí texty.